عمليات النقل في الحقل المغناطيسي

تصبح كل عمليات النقل لا متناحية بوجود حقل مغناطيسي اي انها تجري بشكل مختلف باختلاف الاتجاه تتحرك الجسيمات على طول الحقل المغناطيسي بشكل حر كما لو انه غير موجود . عندها يكون انزياح الجسيمة بعد كل عملية تصادم مساويا للمسار:

ومعامل الانتثار:

وفي الحالة الحدية لحقل مغناطيسي قوي لا تتحرك الجسيمات بشكل حر عموديا علية. بل تدور وفق دائرة سيكلترونية وبنتيجة التصادم يمكن للجسيمة ان تقفز من دائرة الى اخرى فقط. وهنا سيكون انزياح الجسيمة بعد كل عملية تصادم من مرتبة نصف القطر السكلوتروني اي :

ويعطي معامل الانتثار عموديا على الحقل بالعلاقة:

ان نسبة معامل الانتثار العرضي والطولي في حقل مغناطيسي قوي تساوي الى :

وهكذا من اجل حالتين حديتين يكون:

بغياب حقل مغناطيسي    

في حقل مغناطيسي قوي

ويمكن جمع هاتين الحالتين بعلاقة واحدة هي :

تدعى البلازما التي يكون فيها الدوران السيكلتروني اقل من الزمن بين تصادمين على نحو ملحوظ بالبلازما المتمغنطة. ولشرط التمغنط :

ويظهر اللاتناحي في عمليات النقل على نحو كامل في البلازما المتمغنطة عندها يجب ان يكون معامل الانتثار العرضي على الحقل متناسبا عكسيا مع مربع التواتر السيكلتروني اي مع مربع شدة الحقل المغنطيسي ويسري نفس الشيء على معاملي النقل المتبقين الا وهما الناقلية الحرارية والناقلية الكهربائية على الخصوص.

ولكن في الواقع لا يظهر اللاتناحي في عمليات النقل على نحو تام في البلازما المتمغنطة من جراء مجموعة من الحالات المعينة فالتيار الكهربائي في البلازما لا يتولد فقط عن حقل كهربائي بل يتولد ايضا بفعل قوي العطالة والضغط مما يزيل اللاتناحي في الناقلية في الكثير من الحالات اما عمليات الانتثار العرضي على الحقل المغنطيسي فتتعقد بفعل الانتثار الشاذ المرتبط باللااستقرارية في البلازما. ومن هنا ينتج صعوبات غير متوقعة لدى حصر البلازما في مصائد مغنطيسية.