تاريخ الفيزياء
علماء الفيزياء
الفيزياء الكلاسيكية
الميكانيك
الديناميكا الحرارية
الكهربائية والمغناطيسية
الكهربائية
المغناطيسية
الكهرومغناطيسية
علم البصريات
تاريخ علم البصريات
الضوء
مواضيع عامة في علم البصريات
الصوت
الفيزياء الحديثة
النظرية النسبية
النظرية النسبية الخاصة
النظرية النسبية العامة
مواضيع عامة في النظرية النسبية
ميكانيكا الكم
الفيزياء الذرية
الفيزياء الجزيئية
الفيزياء النووية
مواضيع عامة في الفيزياء النووية
النشاط الاشعاعي
فيزياء الحالة الصلبة
الموصلات
أشباه الموصلات
العوازل
مواضيع عامة في الفيزياء الصلبة
فيزياء الجوامد
الليزر
أنواع الليزر
بعض تطبيقات الليزر
مواضيع عامة في الليزر
علم الفلك
تاريخ وعلماء علم الفلك
الثقوب السوداء
المجموعة الشمسية
الشمس
كوكب عطارد
كوكب الزهرة
كوكب الأرض
كوكب المريخ
كوكب المشتري
كوكب زحل
كوكب أورانوس
كوكب نبتون
كوكب بلوتو
القمر
كواكب ومواضيع اخرى
مواضيع عامة في علم الفلك
النجوم
البلازما
الألكترونيات
خواص المادة
الطاقة البديلة
الطاقة الشمسية
مواضيع عامة في الطاقة البديلة
المد والجزر
فيزياء الجسيمات
الفيزياء والعلوم الأخرى
الفيزياء الكيميائية
الفيزياء الرياضية
الفيزياء الحيوية
الفيزياء العامة
مواضيع عامة في الفيزياء
تجارب فيزيائية
مصطلحات وتعاريف فيزيائية
وحدات القياس الفيزيائية
طرائف الفيزياء
مواضيع اخرى
U and U2 Perturbation
المؤلف:
Sidney B. Cahn, Gerald D. Mahan And Boris E. Nadgorny
المصدر:
A GUIDE TO PHYSICS PROBLEMS
الجزء والصفحة:
part 2 , p 67
23-8-2016
1525
U and U2 Perturbation
A particle is moving in the three-dimensional harmonic oscillator with potential energy V(r). A weak perturbation δV is applied:
(i)
(ii)
The same small constant U occurs in both terms of δV. Use perturbation theory to calculate the change in the ground state energy to order O(U2).
SOLUTION
The result from first-order perturbation theory is obtained by taking the integral of the perturbation δV with the ground state wave function ѱg:
(1)
(2)
The ground state energy is E0 = 3hω/2. The first term in δV has odd parity and integrates to zero in the above expression. The second term in δV has even parity and gives a nonzero contribution. In this problem it is easiest to keep the eigenfunctions in the separate basis x, y, z of rather than to combine them into r. In one dimension the average of x2 = 〈0|x2|0〉, so we have
(3)
(4)
where x20 = h/mω. This is probably the simplest way to leave the answer. This completes the discussion of first-order perturbation theory.
The other term Uxyz in δV contributes an energy of O(U2) in secondorder perturbation theory. The excited state must have the symmetry of xyz, which means it is the state ѱex(r) = ѱ1(x) ѱ1(y) ѱ1(z). This has three quanta excited, so it has an energy Eex = 9hω/2:
(5)
(6)
(7)
Now we combine the results from first- and second-order perturbation theory:
(8)
الاكثر قراءة في مواضيع اخرى
اخر الاخبار
اخبار العتبة العباسية المقدسة

الآخبار الصحية
