تاريخ الفيزياء
علماء الفيزياء
الفيزياء الكلاسيكية
الميكانيك
الديناميكا الحرارية
الكهربائية والمغناطيسية
الكهربائية
المغناطيسية
الكهرومغناطيسية
علم البصريات
تاريخ علم البصريات
الضوء
مواضيع عامة في علم البصريات
الصوت
الفيزياء الحديثة
النظرية النسبية
النظرية النسبية الخاصة
النظرية النسبية العامة
مواضيع عامة في النظرية النسبية
ميكانيكا الكم
الفيزياء الذرية
الفيزياء الجزيئية
الفيزياء النووية
مواضيع عامة في الفيزياء النووية
النشاط الاشعاعي
فيزياء الحالة الصلبة
الموصلات
أشباه الموصلات
العوازل
مواضيع عامة في الفيزياء الصلبة
فيزياء الجوامد
الليزر
أنواع الليزر
بعض تطبيقات الليزر
مواضيع عامة في الليزر
علم الفلك
تاريخ وعلماء علم الفلك
الثقوب السوداء
المجموعة الشمسية
الشمس
كوكب عطارد
كوكب الزهرة
كوكب الأرض
كوكب المريخ
كوكب المشتري
كوكب زحل
كوكب أورانوس
كوكب نبتون
كوكب بلوتو
القمر
كواكب ومواضيع اخرى
مواضيع عامة في علم الفلك
النجوم
البلازما
الألكترونيات
خواص المادة
الطاقة البديلة
الطاقة الشمسية
مواضيع عامة في الطاقة البديلة
المد والجزر
فيزياء الجسيمات
الفيزياء والعلوم الأخرى
الفيزياء الكيميائية
الفيزياء الرياضية
الفيزياء الحيوية
الفيزياء العامة
مواضيع عامة في الفيزياء
تجارب فيزيائية
مصطلحات وتعاريف فيزيائية
وحدات القياس الفيزيائية
طرائف الفيزياء
مواضيع اخرى
المتذبذب التوافقي The Harnonic Oscillator
المؤلف:
الدكتور صلاح الدين محمود يونس
المصدر:
الفيزياء الجزيئية
الجزء والصفحة:
98
13-12-2020
5596
المتذبذب التوافقي The Harnonic Oscillator
يمكن وصف الجهد V(r) بجهد قطع مكافئ لسعة الاهتزاز الصغيرة، اي للإزاحة القليلة عن مسافة الاتزان، بتقريب جيد وكما ياتي:
..................(1)
........(i)
حيث الثابت Kr يساوي kr = μω20 للمتذبذب التوافقي الذي تردده الزاوي ω0 وكتلته المختزلة μ ونختار اصل اطار الاسناد بحيث re = 0 وبعد تحويل المتغير r الى المتغير نضع المعادلة (i) بالشكل:
...................(2)
حيث:
في الحالة المحددة ، اي عندما ∞ → r ، يمكن اهمال α/β وفي هذه الحالة نستطيع كتابة الحل المقارب:
...............(3)
ولان الدالة الموجية (u(ζ يجب ان تكون قيمتها محدودة عندما ∞ → ζ فان الحل بالاشارة الموجية في المعادلة 3-29 غير مقبول فيزيائيا لذلك للحل العام للمعادلة 2 (نستخدم الدالة):
.................(4)
وبعد تعويض المعادلة (4) في المعادلة (2) نصل الى المعادلة:
....................(5)
لحل المعادلة (5) نستخدم متوالية اسية في ζ:
............(6)
وبعد تعويض المعادلة (6) في المعادلة (5) نحصل على معادلة تكرار للمكافئات ak:
.................(7)
تكون قيمة الدالة محدودة اذا احتوت المتوالية (6) على عدد محدود من الحدود وهذا يعني ان المتوالية (6) يجب ان تنتهي بعد الحد
وكل الحدود للقيم k> v يجب ان تساوي الصفر، لذلك فان
في المعادلة (7) وبناء على ذلك فان طاقات المتذبذب التوافقي المسموح بها تعطى بالتعبير:
.................(8)
حيث ان قيم الطاقة الذاتية Ev للمتذبذب التوافقي متساوية البعد عن بعضها البعض وأوطأ قيمة للطاقة بالعدد الكمي الاهتزازي v = 0 تساوي طاقة نقطة الصفر
في علم الطيف تستخدم قيم الحد الطيفي بدلا من قيم الطاقة الذاتية وتكتب كما ياتي:
....................(9)
حيث الثابت الاهتزازي يقاس بوحدات cm-1 وc سرعة الضوء.
من الملاحظ ان تكميم الطاقة ياتي نتيجة لان الدالة (H(ζ محدودة لكل قيم ζ يجب ان يكون ممكنا تمثيلها بعدد محدود من الحدود.
باختيار تصبح المعادلة (5) معادلة تفاضلية هيرميتية وحلها يكون بمتعددة حدود هيرمت (H(ζ. ثابت المعايرة C في المعادلة (4) يتم اختياره بحيث
في جدول 1 بعض دوال (H(ζ.
جدول 1 متعددة حدود هيرمت لأوطأ اربعة مستويات طاقة للمتذبذب التوافقي.
وفي شكل (1) مبين الدوال الموجية الاهتزازية:
لعدد من الاعداد الكمية الاهتزازية v. لقيم v الكبيرة يصبح مقدار كبيرا بالقرب من نقاط التحول الكلاسيكي حيث يملك المتذبذب الكلاسيكي احتمالية عالية للتواجد وفقا لمبدأ التوافق correspondence principle الذي ينصل على ان وصف ميكانيكا الكم يتحول الى الوصف الكلاسيكي لقيم الاعداد الكمية الكبيرة v. وفي شكل (2) مقارنة بين احتمالية التوزيع الكمية
والقيمة الكلاسيكية لمستويين اهتزازيين v = 0 وv = 20. لقيم v الكبيرة المنحني الكلاسيكي يشبه متوسط التوزيع الفضائي الكمي بينما يختلف الوصف الكمي كثيرا عن الوصف الكلاسيكي لقيمة v = 0. ان القيم التجريبية الاهتزازية ωe والثوابت الدورانية Be لبعض الجزيئات ومنه يتضح ان زمن ذبذبة واحدة 1-(T = (ωoc لجزيئة H2 الخفيفة
يساوي T = 8 ×10-15s ولجزيئة Cs2 الثقيلة T = 8 ×10-13s اي ان زمن ذبذبة واحدة يقع في المدى14 -10-12-10 ثانية وعلى التباين من ذلك فان زمن دورة واحدة لأوطأ مستوى لجزيئة الهيدروجين H2 يساوي
ويساوي
لأوطأ مستوى دوران لجزيئة Cs2، اي أنها اكبر بمقدار مرتبتين او ثلاثة مراتب.
الجدول (1)
الشكل (1)
الشكل (2)
الاكثر قراءة في الفيزياء الجزيئية
اخر الاخبار
اخبار العتبة العباسية المقدسة

الآخبار الصحية
