تاريخ الفيزياء
علماء الفيزياء
الفيزياء الكلاسيكية
الميكانيك
الديناميكا الحرارية
الكهربائية والمغناطيسية
الكهربائية
المغناطيسية
الكهرومغناطيسية
علم البصريات
تاريخ علم البصريات
الضوء
مواضيع عامة في علم البصريات
الصوت
الفيزياء الحديثة
النظرية النسبية
النظرية النسبية الخاصة
النظرية النسبية العامة
مواضيع عامة في النظرية النسبية
ميكانيكا الكم
الفيزياء الذرية
الفيزياء الجزيئية
الفيزياء النووية
مواضيع عامة في الفيزياء النووية
النشاط الاشعاعي
فيزياء الحالة الصلبة
الموصلات
أشباه الموصلات
العوازل
مواضيع عامة في الفيزياء الصلبة
فيزياء الجوامد
الليزر
أنواع الليزر
بعض تطبيقات الليزر
مواضيع عامة في الليزر
علم الفلك
تاريخ وعلماء علم الفلك
الثقوب السوداء
المجموعة الشمسية
الشمس
كوكب عطارد
كوكب الزهرة
كوكب الأرض
كوكب المريخ
كوكب المشتري
كوكب زحل
كوكب أورانوس
كوكب نبتون
كوكب بلوتو
القمر
كواكب ومواضيع اخرى
مواضيع عامة في علم الفلك
النجوم
البلازما
الألكترونيات
خواص المادة
الطاقة البديلة
الطاقة الشمسية
مواضيع عامة في الطاقة البديلة
المد والجزر
فيزياء الجسيمات
الفيزياء والعلوم الأخرى
الفيزياء الكيميائية
الفيزياء الرياضية
الفيزياء الحيوية
الفيزياء العامة
مواضيع عامة في الفيزياء
تجارب فيزيائية
مصطلحات وتعاريف فيزيائية
وحدات القياس الفيزيائية
طرائف الفيزياء
مواضيع اخرى
حركة المقذوفات (Projectile Motion)
المؤلف:
د. معن صفاء ابراهيم
المصدر:
الفيزياء الجامعية 101
الجزء والصفحة:
ص 81
17-2-2016
21132
حركة المقذوفات (Projectile Motion)
المقذوفات هي أجسام ترمي في الفضاء إلى الأعلى أو إلى الأسفل ولذلك فإن حركتها هي حركة مركبة تمثل حركة على المحور السيني وأخرى على المحور الصادي وتتصف بالمواصفات التالية:
1- حركة الجسم على المحور السيني تكون بسرعة ثابتة (التسارع = صفراً).
2- حركة الجسم على المحور الصادي تكون مشابهة لحركة السقوط الحر بتسارع ثابت وهو تسارع الجاذبية الأرضية.
3- مقاومة الهواء تعتبر مهملة.
وعلى هذا الاساس فإن الجسم مبدئياً يقذف في الفضاء بمتجه سرعة أولية مقداره v0 الذي يميل عن الأفق (المحور السيني) بزاوية θ كما في الشكل (1-1).
الشكل (1-1)
واستناداً إلى ما ذكر اعلاه يجب ملاحظة الأمور التالية:
t0 = 0 ، y0 = 0 ، x0 = 0 ، ax = 0 ، ay = -g
اما بالنسبة لمتجه السرعة الأولية فيمكن تحليله إلى مركبتين إحداهما هي vx0 = v0 cosθ (باتجاه المحور السيني)، والثاني هي vy0 = vy sinθ (باتجاه المحور الصادي) وحيث أن تسارع الحركتان منتظم ، يمكن تطبيق قوانين الحركة عليهما وبذلك فإن بعض قوانين الحركة على المحور السيني سوف تختصر إلى الشكل التالي:
أما فيما يخص الحركة على المحور الصادي فهي تتضمن نفس قوانين السقوط الحر دون تغيير. كذلك يمكن اشتقاق بعض القوانين الخاصة بالمقذوفات حيث أن أقصى ارتفاع تصله المقذوفة يعطى بالمعادلة التالية:
حيث: sin2θ = sinθ sinθ
كما ان أطول مدى أفقي يمكن أن تصله المقذوفة يعطى بالمعادلة المشتقة التالية:
حيث : sin2θ = 2sinθ cosθ
أن طبيعة الشكل الذي تصنعه المقذوفة في الهواء، يمثل معادلة منحني متناظر (Parabola) ذو صيغة رياضية مماثلة للمعادلة التالية (y = ab – bx2) ولذلك فإن شكل المسار الذي تصنعه المقذوفة يمكن تقسيمه إلى شطرين متناظرين بواسطة مستقيم يمثل الارتفاع الأقصى. وحيث أن شطري مسار المقذوفة متناظران، فإن زمن وصول المقذوفة إلى أقصى ارتفاع (t1) يساوي زمن وصول المقذوفة من أقصى ارتفاع إلى الأرض وبذلك يمكن القول أن:
t2 = 2t1
حيث (t2) يمثل الزمن الكلي للمقذوفة في الهواء، انظر للشكل (1-1).
الاكثر قراءة في الميكانيك
اخر الاخبار
اخبار العتبة العباسية المقدسة

الآخبار الصحية
