تاريخ الفيزياء
علماء الفيزياء
الفيزياء الكلاسيكية
الميكانيك
الديناميكا الحرارية
الكهربائية والمغناطيسية
الكهربائية
المغناطيسية
الكهرومغناطيسية
علم البصريات
تاريخ علم البصريات
الضوء
مواضيع عامة في علم البصريات
الصوت
الفيزياء الحديثة
النظرية النسبية
النظرية النسبية الخاصة
النظرية النسبية العامة
مواضيع عامة في النظرية النسبية
ميكانيكا الكم
الفيزياء الذرية
الفيزياء الجزيئية
الفيزياء النووية
مواضيع عامة في الفيزياء النووية
النشاط الاشعاعي
فيزياء الحالة الصلبة
الموصلات
أشباه الموصلات
العوازل
مواضيع عامة في الفيزياء الصلبة
فيزياء الجوامد
الليزر
أنواع الليزر
بعض تطبيقات الليزر
مواضيع عامة في الليزر
علم الفلك
تاريخ وعلماء علم الفلك
الثقوب السوداء
المجموعة الشمسية
الشمس
كوكب عطارد
كوكب الزهرة
كوكب الأرض
كوكب المريخ
كوكب المشتري
كوكب زحل
كوكب أورانوس
كوكب نبتون
كوكب بلوتو
القمر
كواكب ومواضيع اخرى
مواضيع عامة في علم الفلك
النجوم
البلازما
الألكترونيات
خواص المادة
الطاقة البديلة
الطاقة الشمسية
مواضيع عامة في الطاقة البديلة
المد والجزر
فيزياء الجسيمات
الفيزياء والعلوم الأخرى
الفيزياء الكيميائية
الفيزياء الرياضية
الفيزياء الحيوية
الفيزياء العامة
مواضيع عامة في الفيزياء
تجارب فيزيائية
مصطلحات وتعاريف فيزيائية
وحدات القياس الفيزيائية
طرائف الفيزياء
مواضيع اخرى
التركيب الدوراني للحزم الالكترونية
المؤلف:
الدكتور صلاح الدين محمود يونس
المصدر:
الفيزياء الجزيئية
الجزء والصفحة:
204
17-1-2021
2082
التركيب الدوراني للحزم الالكترونية
يحتوي كل انتقال اهتزازي لحزمة الكترونية تركيبا دقيقا نظرا للتغير في طاقة الجزيئة الدورانية المصاحب للانتقال الاهتزازي – الالكتروني مكونا حزمة ثانوية داخل الحزمة الالكترونية.
وباعتماد نموذج الدوار الصلد يمكن التعبير عن تركيب الحزمة الثانوية بالمعادلة:
.......(1)
حيث 'Bv و"Bv الثوابت الدورانية للحالات الاهتزازية والالكترونية المتضمنة في الانتقال و يمثل انتقال اهتزازي معين لانتقال الكتروني بوحدات cm-1 عندما J'= J"=0 ويدعى اصل الحزمة.
وفي حالة انتقالات Σ-Σ توجد خطوط (ΔJ = -1) او خطوط ΔJ = +1)R) فقط بينما الانتقالات Σ-Π او Π-Π توجد خطوط ΔJ = 0)Q) ايضا ومن المعادلة (1) نحصل على:
خطوط P J"= J, J'= J-1
خطوط Q J"= J, J'= J
خطوط R J"= J, J'= J+1
والاختلاف الاساسي في تحليل التركيب الدوراني للانتقالات الاهتزازية – الالكترونية هو ان 'Bv و"Bv يمكن ان تكون مختلفة جدا لحالات الجزيئة الالكترونية المختلفة ويصبح مكافئ الحد J2 كبيرا وبذلك لن تتحرك مكونات الفرع P والفرع R خطيا مبتعدة عن اصل الحزمة.
فمثلا اذا كان 'Bv" < Bv فإن حدود J2 لفرع P تصبح اكبر بالمقدار من الحدود الخطية في J وستتحرك مكونات الفرع الى الترددات الاعلى بدلا من الترددات الاوطأ مع زيادة في J وبالمثل اذا كان 'Bv" > Bv فان حدود J2 لفرع Q يصبح مقدارها اكبر من الحدود الخطية في J وستتحرك مركبات J في الحزمة الى الترددات الاوطأ بدلا من الترددات الاعلى مع زيادة J ويؤدي ذلك الى تكوين راس الحزمة في التركيب الدوراني في كل حزمة اهتزازية ثانوية لحزمة الكترونية معينة.
وفي شكل (1) مبين انتقال الكتروني لجزيئة CuH بقاعدة اختيار -+ = ΔJ وفيه موضح تكوين راس الحزمة والعودة الى الخلف وبرسم ترددات الخطوط ضد العدد الكمي نحصل على قطع مكافئ كما هو مبين في شكل (2a) و (2b) ويدعى قطع مكافئ فورترات Fortrat parabola.
ان تحليل تركيب الفروع الدورانية يؤدي الى الحصول على الثوابت الدورانية 'Bv و"Bv لحلالتين المتضمنتين في الانتقال وبهذه الطريقة يمكن الحصول على معلومات عن طول الاصرة في حالة الاتزان للحالة الارضية والحالة المتهيجة.
شكل (2)
الاكثر قراءة في الفيزياء الجزيئية
اخر الاخبار
اخبار العتبة العباسية المقدسة

الآخبار الصحية
