جهد لينارد – جونز Lennard-Jones

يمكن وصف المدى الكامل لجهد التاثر بين ذرتين متعادلتين بجهد لينارد-جونز التجريبي:

.................(1)

حيث الثوابت a وb اعلومات قابلية للتعديل تعتمد على الذرات المتآثرة وتخضع الذرات المتعادلة لقوتين متميزتين في حد المسافة الكبيرة والمسافة الصغيرة وهما قوة الجذب في المسافات الطويلة وقوة التنافر في المسافات القصيرة وجهد لينارد- جونز هو النموذج الرياضي الذي يمثل هذا السلوك وقد اقترح من قبل جون لينارد-جونز عام 1931 الحد الاول من الطرف الايمن من المعادلة (1) هو المهيمن في المسافات القصيرة فهو يشكل جزء التنافر الشديد بين الذرتين القريبتين جدا من بعضهما والحد الثاني من الطرف الايمن من المعادلة (1) يهيمن في المسافات الكبيرة ويمثل جزء التجاذب المعتدل بين الذرتين المقتربتين من بعضهما البعض من مسافة بعيدة. ان جهد لينارد-جونز تقريبي فحد التنافر ليس له تبرير نظري هو لتسهيل الحسابات حيث r¹² مربع r⁶ ولكن حد التجاذب مشتق من تآثرات التشتيت dispersion interactions وهو تقريب جيد نسبيا وبسبب بساطته يستخدم لوصف خواص الغازات وهو دقيق على وجه الخصوص لذرات الغازات الخاملة.

وفي المعادلة (1) نجد ان  E_pot (r) = 0 عندما  يوصل الجهد الى اصغر قيمة له عندما  ولقيمة r = r_e نصل الى العلاقة:

.............(2)

وبإهمال طاقة نقطة الصفر فان طاقة الآصرة تعطى بالعلاقة:

..............(3)

يجري تعديل المكافئين a وb لكل جزيئة ليصل منحني الجهد الى اقرب ما يمكن من المنحني التجريبي وفي شكل (1) مبين منحني جهد لينارد-جونز.

الشكل (1)

ان جهد ليناردجونز يشكل في الوقت الحاضر نظام نموذجي مهم جدا فهو الجهد القياسي لكل الدراسات التي بؤرتها القضايا الاساسية بدلا من دراسة خواص مادة معينة.