شحن وتفريغ مكثف

إن فهم سلوك دوائر التيار المتردد يستدعي أن نعرف كيف يستجيب التيار المار خلال عناصر الدائرة للتغيرات المستمرة في مصدر ق. د. ك ونعرف أنه ليس هناك تأخر زمني بين تطبيق جهد V عبر مقاوم نقي وتكون تيار I = V/R خلال المقاوم. وبعبارة اخرى فإن، التيار والجهد في مقاوم ما يخضعان لقانون أوم لحظياً.

(1)              

 الطريقة التي ينمو التيار بها مع الزمن عندما يغلق المفتاح الذي يوصل مصدر الجهد بملف محاثة. وقد وجدنا أن هناك تأخيراً في الزمن يمر قبل أن يصل التيار إلى القيمة النهائية التي يحددها قانون أوم. ولعلنا لذلك نتوقع أنه إذا كان الجهد المطبق على الدائرة في تغير دائم، فإن التيار هو الآخر سيظل "يطارد" الجهد، وعليه فإن قانون أوم لن يكون متبعاً في كل لحظة.

شكل (1) : يعتبر الثابت الزمني T_c مقياساً مناسباً للزمن الذي يستغرقه مكثف لكي يشحن أو يفرغ.

والمكثف هو عنصر الدائرة الوحيدة الذي لا زلنا في حاجة لفحص سلوكه المعتمد على الزمن. فالمكثف كما نعلم لا يسمح بمرور التيار المستمر. إلا أن شحن وتفريغ مكثف ما يستلزم حركة شحنات من وإلى لوحي المكثف. ونقل هذه الشحنات عبر الدائرة المحتوية على مكثف، يمثل تياراً انتقالياً. وسنفحص هذا السلوك بالرجوع إلى الدائرة البسيطة المبينة في الشكل ( 1أ). افترض أن المفتاح مفتوح في البداية وأنه لا توجد شحنات على المكثف الذي يرمز لسعته بالرمز C. ونأمل في معرفة ما يحدث عند إغلاق المفتاح فجأة.

عند إغلاق المفتاح فإن البطارية ستحاول إرسال شحنات في اتجاه مع حركة عقارب الساعة حول الدائرة. وبما أنه لم تكن هناك أية شحنات على المكثف في البداية، فإن التيار i سيتحدد بالمقاوم R فحسب ومن ثم، فإنه عقب إغلاق المفتاح مباشرة (عند اللحظة t = 0) سيكون التيار/R i₀ = V₀ كما في الشكل (ب). على أنه بمرور الوقت، يأخذ التيار في النقصان كلما تراكمت الشحنة على لوحي المكثف وذلك لأن هذه الشحنة تخلق فرق جهد عبر C، معاكساً لجهد البطارية. ولابد أن ينخفض التيار إلى الصفر عندما تصبح شحنة المكثف في النهاية q₁ = CV₀.

ويوضح الشكل ( 1ب) الأسلوب الدقيق الذي يتصرف من خلاله التيار المار في الدائرة. ويسمى المنحني البياني الذي يتعبه التيار منحني اضمحلال أسى. والصيغة الرياضية لهذا السلوك هي:

(2)                

حيث/R i₀ = V₀ وحاصل ضرب RC له وحدات زمن يسمى الثابت الزمني السعويTc.(تأكد من أنك تستطيع إثبات أن.F = s Ω). عند اللحظة t = Tc فالتيار يصل إلى (1/c²) = 0.135 من قيمته i₀ ، وهكذا.

ويظل المكثف يتلقى شحنات طالما كان هناك تيار يمر في الدائرة. وعندما يتوقف التيار في النهاية، فإن معنى ذلك أن الجهد عبر المكثف قد أصبح مساوياً لجهد البطارية، أو V_C = q_f /C = V₀ ، حيث q_f هي الشحنة النهائية على المكثف. وتغير الشحنة على المكثف مع الزمن يمكن تمثيله بيانياً بالشكل ( 1جـ) أما الصيغة الرياضية لهذا الرسم البياني فهي:

(3)                 

يلاحظ أن هذا السلوك مطابق لسلوك تنامي التيار في ملف محاثة. ويلعب الثابت الزمني السعوي RC للشحنة نفس الدور الذي يلعبه الثابت الزمني الحثي L/R بالنسبة لتيار ملف المحاثة. فكلما كان المقدار RC كبيراً كلما استغرق الأمر وقتاً أطول حتى " يمتلئ" المكثف بالشحنة ويمكن إدراك هذا المعنى بطريقة وصفية. إن القيمة الأكبر للسعة C تتطلب المزيد من الشحنة المتراكمة لبناء كل فولت واحد من الجهد عبر لوحي المكثف كما ان قيم R الكبيرة تقوم بدور أكبر في تحديد قيمة التيار ومن ثم تحدد المعدل الذي يمكن أن توضع به الشحنات على لوحي المكثف.

عندما يوصل مقاوم R عبر مكثف مشحون مباشرة، فإن ذلك المكثف سيفرع شحنته خلال المقاوم. غذا اعتبرنا فرق الجهد الابتدائي بين لوحي المكثف هو V₀ فإن التيار الذي يسرى من المكثف عندما يأخذ في التفريغ سوف يتغير بالطريقة  المبينة في الشكل ( 1ب). ويسلك تيار تفريغ المكثف نفس سلوك تيار الشحن. وتناقص الشحنة على المكثف أسياً أيضاً بعد أن يتم التوصيل. هل يمكنك إثبات أن الجهد عبر المكثف لابد أن يتناقص بنفس الطريقة التي تتناقص بها الشحنة؟ وفيما يلي المعادلات الخاصة بالمقدارين q(t) و V(t):

(4أ)            

(4 ب)         

مواضيع ذات صلة

Thermal conductivity

Molecular diffusion

Ionic conductivity

The drift speed

Electrical transients

الشرر المقدس

الحقول الكهربية والشرر

الخلق غير المرئي

عجائب الكهرباء

مصادر الطاقة الكهربائية

التيارات الكهربائية التي تجري إلى الابد

النقل الكهربائي وقانون أوم