تاريخ الفيزياء
علماء الفيزياء
الفيزياء الكلاسيكية
الميكانيك
الديناميكا الحرارية
الكهربائية والمغناطيسية
الكهربائية
المغناطيسية
الكهرومغناطيسية
علم البصريات
تاريخ علم البصريات
الضوء
مواضيع عامة في علم البصريات
الصوت
الفيزياء الحديثة
النظرية النسبية
النظرية النسبية الخاصة
النظرية النسبية العامة
مواضيع عامة في النظرية النسبية
ميكانيكا الكم
الفيزياء الذرية
الفيزياء الجزيئية
الفيزياء النووية
مواضيع عامة في الفيزياء النووية
النشاط الاشعاعي
فيزياء الحالة الصلبة
الموصلات
أشباه الموصلات
العوازل
مواضيع عامة في الفيزياء الصلبة
فيزياء الجوامد
الليزر
أنواع الليزر
بعض تطبيقات الليزر
مواضيع عامة في الليزر
علم الفلك
تاريخ وعلماء علم الفلك
الثقوب السوداء
المجموعة الشمسية
الشمس
كوكب عطارد
كوكب الزهرة
كوكب الأرض
كوكب المريخ
كوكب المشتري
كوكب زحل
كوكب أورانوس
كوكب نبتون
كوكب بلوتو
القمر
كواكب ومواضيع اخرى
مواضيع عامة في علم الفلك
النجوم
البلازما
الألكترونيات
خواص المادة
الطاقة البديلة
الطاقة الشمسية
مواضيع عامة في الطاقة البديلة
المد والجزر
فيزياء الجسيمات
الفيزياء والعلوم الأخرى
الفيزياء الكيميائية
الفيزياء الرياضية
الفيزياء الحيوية
الفيزياء العامة
مواضيع عامة في الفيزياء
تجارب فيزيائية
مصطلحات وتعاريف فيزيائية
وحدات القياس الفيزيائية
طرائف الفيزياء
مواضيع اخرى
Heavy damping
المؤلف:
George C. King
المصدر:
Vibrations and Waves
الجزء والصفحة:
37
5-2-2021
2309
Heavy damping
Heavy damping occurs when the degree of damping is sufficiently large that the system returns sluggishly to its equilibrium position without making any oscillations at all. This corresponds to the mass in Figure 1.1 being immersed in a fluid of large viscosity like syrup. For this case the oscillatory part of our solution, cos ωt in Equation (2.1), is no longer appropriate. Instead we replace it with the general function f (t), i.e.
x = exp(−βt)f (t ). .........(1)
Substituting x and its derivatives into letting β = γ/2 gives
.........(2)
or
............(3)
Figure 1.1 An example of a damped mechanical oscillator showing an oscillating mass immersed in a viscous fluid.
where α2 = (γ 2/4 − ω2o). The solutions to Equation (3) depend dramatically on the sign of α2. The α2 term is negative when γ 2/4 < ω2o and this leads to an oscillatory solution with the complex form f (t) = Aexp i(αt + φ). This solution is not appropriate for the case of heavy damping where there is no oscillation. In fact it corresponds to the case of light damping. The α2 term is positive when γ 2/4>ω2o. In this case Equation (3) has the general solution
f (t) = Aexp(αt) + B exp(−αt),
giving
........(4)
This is the non-oscillatory solution that we require. The term (γ 2/4 − ω2o)1/2 is clearly less than γ/2 and so the exponents of both exponential terms are negative in sign. Hence the displacement reduces to zero with time and there is no oscillation.
الاكثر قراءة في الفيزياء العامة
اخر الاخبار
اخبار العتبة العباسية المقدسة

الآخبار الصحية
