تاريخ الفيزياء
علماء الفيزياء
الفيزياء الكلاسيكية
الميكانيك
الديناميكا الحرارية
الكهربائية والمغناطيسية
الكهربائية
المغناطيسية
الكهرومغناطيسية
علم البصريات
تاريخ علم البصريات
الضوء
مواضيع عامة في علم البصريات
الصوت
الفيزياء الحديثة
النظرية النسبية
النظرية النسبية الخاصة
النظرية النسبية العامة
مواضيع عامة في النظرية النسبية
ميكانيكا الكم
الفيزياء الذرية
الفيزياء الجزيئية
الفيزياء النووية
مواضيع عامة في الفيزياء النووية
النشاط الاشعاعي
فيزياء الحالة الصلبة
الموصلات
أشباه الموصلات
العوازل
مواضيع عامة في الفيزياء الصلبة
فيزياء الجوامد
الليزر
أنواع الليزر
بعض تطبيقات الليزر
مواضيع عامة في الليزر
علم الفلك
تاريخ وعلماء علم الفلك
الثقوب السوداء
المجموعة الشمسية
الشمس
كوكب عطارد
كوكب الزهرة
كوكب الأرض
كوكب المريخ
كوكب المشتري
كوكب زحل
كوكب أورانوس
كوكب نبتون
كوكب بلوتو
القمر
كواكب ومواضيع اخرى
مواضيع عامة في علم الفلك
النجوم
البلازما
الألكترونيات
خواص المادة
الطاقة البديلة
الطاقة الشمسية
مواضيع عامة في الطاقة البديلة
المد والجزر
فيزياء الجسيمات
الفيزياء والعلوم الأخرى
الفيزياء الكيميائية
الفيزياء الرياضية
الفيزياء الحيوية
الفيزياء العامة
مواضيع عامة في الفيزياء
تجارب فيزيائية
مصطلحات وتعاريف فيزيائية
وحدات القياس الفيزيائية
طرائف الفيزياء
مواضيع اخرى
Scalar Wave Equation in a Schwarzschild Background
المؤلف:
Leonard Susskind And James Lindesay
المصدر:
AN INTRODUCTION TO BLACK HOLES, INFORMATION, AND THE STRING THEORY REVOLUTION
الجزء والصفحة:
13-12-2015
1457
Scalar Wave Equation in a Schwarzschild Background
We will be concerned with the behavior of quantum fields near horizons. In this lecture we will study the properties of a scalar wave equation in the background of a black hole.
Let us consider a conventional massless free Klein–Gordon field χ in the Schwarzschild background. Here we will find great advantage in utilizing tortoise coordinates in which the metric has the form
(1.1)
The action for χ is
(1.2)
Now define
ψ = r χ (1.3)
and the action takes the form
(1.4)
which, after an integration by parts and the introduction of spherical harmonic decomposition becomes
(1.5)
Using the relation between r and r∗
gives for each ℓ, m an action
(1.6)
where the potential Vℓ(r∗) is given by
(1.7)
The equation of motion is
(1.8)
and for a mode of frequency ν
(1.9)
The potential V is shown in Figure 1.1 as a function of the Schwarzschild coordinate r. For r >> 3MG the potential is repulsive. In fact it is just the relativistic generalization of the usual repulsive centrifugal barrier. However as the horizon is approached, gravitational attraction wins and the potential becomes attractive, and pulls a wave packet toward the horizon. The maximum of the potential, where the direction of the force changes, depends weakly on the angular momentum ℓ.It is given by
(1.10)
For ℓ→∞ the maximum occurs at rmax (ℓ→∞) = 3MG.
The same potential governs the motion of massless classical particles. One can see that the points rmax(ℓ) represent unstable circular orbits, and
Fig. 1.1. Effective potential for free scalar field vs Schwarzschild radial coordinate.
the innermost such orbit is at r = 3MG.An y particle that starts with vanishing radial velocity in the region r < 3MG will spiral into the horizon.
In the region of large negative r∗ where we approach the horizon, the potential is unimportant, and the field behaves like a free massless Klein Gordon field. The eigenmodes in this region have the form of plane waves which propagate with unit velocity
(1.11)
Let us consider a field quantum of frequency ν and angular momentum ℓ propagating from large negative r∗ toward the barrier at r ≈ 3MG.Will it pass over the barrier? To answer this we note that equation 1.9 has the form of a Schrodinger equation for a particle of energy ν2 in a potential V . The particle has enough energy to overcome the barrier without tunneling if ν2 is larger than the maximum height of the barrier. For example, if ℓ = 0 the height of the barrier is
(1.12)
An s-wave quantum will therefore escape if
(1.13)
Similarly an s-wave quantum with ν > 0.15/MG will be able to penetrate the barrier from the outside and fall to the horizon. Less energetic particles must tunnel through the barrier.
A particle of high angular momentum, whether on the inside or outside of the barrier will have more difficulty penetrating through. For large ℓ
(1.14)
Therefore the threshold energy for passing over the barrier is
(1.15)
الاكثر قراءة في الثقوب السوداء
اخر الاخبار
اخبار العتبة العباسية المقدسة

الآخبار الصحية
