+

-

20

لقد كانت الدراسة محدودة في حالة الحقل الضعيف ، الحقل القوي لكن في حالات ذرات ذات سبين نووي فإن البنيات الفوق ناعمة تكون ضعيفة, جداً ، مرتبة بعض الميغاسيكل / ثانية ، وبين العشرات الألوف الميغاسيكل / ثانية ، مع عامل لانده g=1 فإن فرق الطاقة بين مستويين جزيئين لزيمان متعاقبان هو 1.4MHzعلى غوص ، ومن المحتمل جداً أنه ضمن شروط الحقل المغناطيسي فإن التقاريب يمكن أن نتحقق ، والعديد من التجارب في علم الطيوف ذات الترددات الراديوية تمت ضمن شروط الحقل المتوسط (ما بين) ، إذاً يجب تطبيق الإضطراب w + T₃ على حلول H_o+T₁+T₂.

كما رأينا إن الحلول يجب أن يعبر عنها كتابع ل m_F= m_I + m_J باعتبار أن الكمية المحفوظة مهما كان الحقل هي العزم الحركي الكلي F.

الحل تحليلياً غير ممكن وعددياً فقط يتم الحصول عليه ، إلا أنه في الحالة الخاصة حيث J أو I مساوياً 1/2 يمكن إيجاد حل تحليلي . لنحدد هذه العلاقة من أجل مستوي I, J = 1/2 تأخذ أي قيمة:

لندعو (F, m_F) E الطاقة ضمن الحقل B لذرة ذات عزم حركي كلي F ، ومميزة بالعدد

m_F= m_I + m_J 

E_o الطاقة المحسوبة بدون الأخذ بعين الإعتبار للبنية الناعمة. أخيراً لندخل بدل الحقل المغناطيسي B البارامتر (المتحول) χ: